Barione

Baryonen er en ikke-elementær subatomær partikkel som består av et oddetall (minst 3) valenskvarker . [1] Siden de er sammensatt av kvarker, tilhører baryonene familien av hadroner og deltar i det sterke samspillet . Med halvt heltallsspinn er fermioner .

Begrepet baryon ble foreslått av Abraham Pais [2] og stammer fra det greske βαρύς ( barys ) som betyr "tung", er partikler med større masse enn de som tidligere er kjent. De mest kjente baryonene er protonet og nøytronet , begge dannet av tre kvarker, som utgjør mesteparten av den synlige massen i universet og utgjør kjernen til alle atomer .

En folketelling av universets baryoner indikerer at 10 % kan finnes inne i galakser, 50 til 60 % i det sirkumgalaktiske mediet, [3] og de resterende 30 eller 40 % i det varme-varme intergalaktiske mediet (WHIM). [4]

Siste anskaffelser

Den 22. desember 2006 ble to nye baryoner, kalt " Sigma-secondary-b ", oppdaget. En av de nye baryonene som ble oppdaget av eksperimentet består av to opp- og en bunnkvarker , de to andre ned- og en bunnkvarker. De to nye subatomære partiklene ble identifisert av en amerikansk forskningsgruppe koordinert av Petar Maksimovic fra Krieger School of Arts and Sciences.

I noen tid ble det antatt at noen eksperimenter viste eksistensen av pentakvarker , "eksotiske" baryoner som består av fire kvarker og en antikvark [5] [6] (se neste avsnitt).

I 2014, som en del av LHCb -eksperimentet ved LHC , ble de to baryonpartiklene Xi_b'-, Xi_b * - oppdaget [7] [8]

Generelle aspekter

Som fermioner er baryoner beskrevet av Fermi-Dirac-statistikken , som gjelder for alle partikler som adlyder Pauli-eksklusjonsprinsippet .

Kvarker har baryonnummer B  = 1/3mens for antikvarker B  = -1/3. Begrepet baryon refererer vanligvis til "triquarks", dvs. de baryonene som består av tre kvarker ( B  = 1/3 + 1/3 + 1/3 = 1). Hver baryon har en antipartikkel dannet av de tilsvarende antikvarkene ; for eksempel består et proton av to opp-kvarker og én ned-kvarker , mens antiprotonet består av to opp- og én ned-antikvarker .

Eksotiske baryoner har blitt foreslått, som pentaquark, bestående av fire kvarker og en antikvark ( B  = 1/3 + 1/3 + 1/3 + 1/3 - 1/3 = 1), [5] [6], men deres eksistens er ikke generelt akseptert. Spesielt i 2006 [9] og 2008 [10] uttalte fellesskapet av partikkelfysikere seg hovedsakelig mot deres eksistens. I juli 2015 observerte imidlertid LHCb -eksperimentet to resonanser som var kompatible med pentaquark-tilstander i forfallet Λ0b→ J / ψK - p, med en kombinert statistisk signifikans på 15σ. [11] [12]

I teorien kan det også være eptaquarks (5 kvarker, 2 antikvarker), nonaquarks (6 kvarker, 3 antikvarker) osv.

Egenskaper

Liste over baryoner

Disse listene viser alle kjente og teoretisk forutsagte baryoner med totalt vinkelmoment J  = 1/2 og i konfigurasjonene J = 3/2 med positiv paritet . [13] Antipartikler er ikke oppført i tabellene, men de kan oppnås ganske enkelt ved å bytte ut alle kvarker med antikvarker (og antikvarkene med kvarker), og lage Q , B , S , C , B ′ med motsatt fortegn.

Symbolene som brukes er: I ( isospin ), J ( total vinkelmomentoperator ), P ( paritet ), u ( opp kvark ), d ( ned kvark ), s ( merkelig kvark ), c ​​( sjarmkvark ), b ( kvark ). bunn ), Q ( ladning ), B ( baryonnummer ), S ( merkelighet ), C ( sjarm ), B ′ ( bunn ).

Partikler med † ved siden av navnet er forutsagt av standardmodellen, men ikke observert ennå. Verdiene merket med rødt er ennå ikke etablert ved eksperimenter, men er spådd av kvarkmodellen og er i samsvar med målingene. [14] [15] [16]

J P = baryons 1/2 +

J P = baryoner 1/2 +
Navnet på partikkelen Symbol Quark
innhold 		Hvilemasse ( MeV / c 2 ) DE J P Q ( e ) S. C. B ' gjennomsnittlig levetid _ _ Det forfaller vanligvis til
nukleon / proton [17] p / p + / N + u u d 938,272 029 ± 0,000080 [a] 1/2 1/2 + +1 0 0 0 Stabil Ubemerket
nukleon / nøytron [18] n / n⁰ / N⁰ u d d 939.565 360 ± 0.000 081 [a] 1/2 1/2 + 0 0 0 0 8,857 ± 0,008 × 10 2 [c] p + + e⁻ + ν e
Lambda [19] Λ⁰ u d s 1115,683 ± 0,006 0 1/2 + 0 −1 0 0 2,631 ± 0,020 × 10 −10 p + + π⁻ o

n⁰ + π⁰

Lambda sjarmert [20] Λ + c u d c 2286,46 ± 0,14 0 1/2 + +1 0 +1 0 2,00 ± 0,06 × 10 −13 Se forfallsmoduser for Λ + c
Lambdabunn [21] Λ⁰ b u d b 5 620,2 ± 1,6 0 1/2 + 0 0 0 −1 1,409 +0,055 × 10 −12
1,409 −0,054 × 10 −12 		Se forfallsmoduser til Λ⁰ b
Sigma [22] Σ + u u s 1189,37 ± 0,07 1 1/2 + +1 −1 0 0 8,018 ± 0,026 × 10 −11 p + + π⁰ eller
n⁰ + π +
Sigma [23] Σ⁰ u d s 1192,642 ± 0,024 1 1/2 + 0 −1 0 0 7,4 ± 0,7 × 10 −20 Λ⁰ + γ
Sigma [24] Σ⁻ d d s 1197,449 ± 0,030 1 1/2 + −1 −1 0 0 1,479 ± 0,011 × 10 −10 n⁰ + π⁻
Sigma sjarmert [25] Σ ++ c (2455) u u c 2454,02 ± 0,18 1 1/2 + +2 0 +1 0 3,0 ± 0,4 × 10 −22 [d] Λ + c + π +
Sigma sjarmert [25] Σ + c (2455) u d c 2452,9 ± 0,4 1 1/2 + +1 0 +1 0 > 1,4 × 10 −22 [d] Λ + c + π⁰
Sigma sjarmert [25] Σ⁰ c (2455) d d c 2453,76 ± 0,18 1 1/2 + 0 0 +1 0 3,0 ± 0,5 × 10 −22 [d] Λ + c + π⁻
Sigma-bunn [26] Σ + b (? [E] ) u u b 5807,8 ± 2,7 1 1/2 + +1 0 0 −1 Ukjent Λ⁰ b + π +
Sigma bunn † Σ⁰ b (? [E] ) u d b Ukjent 1 1/2 + 0 0 0 −1 Ukjent Ukjent
Sigma-bunn [26] Σ⁻ b (? [E] ) d d b 5815,2 ± 2,0 1 1/2 + −1 0 0 −1 Ukjent Λ⁰ b + π⁻
Xi [27] Ξ⁰ du er s 1314,86 ± 0,20 1/2 1/2 + 0 −2 0 0 2,90 ± 0,09 × 10 −10 Λ⁰ + π⁰
Xi [28] Ξ⁻ d s s 1321,71 ± 0,07 1/2 1/2 + −1 −2 0 0 1,639 ± 0,015 × 10 −10 Λ⁰ + π⁻
Xi sjarmert [29] Ξ + c du er c 2467,9 ± 0,4 1/2 1/2 + +1 −1 +1 0 4,42 ± 0,26 × 10 −13 Se forfallsmoduser for Ξ + c
Xi sjarmert [30] Ξ⁰ c d s c 2471,0 ± 0,4 1/2 1/2 + 0 −1 +1 0 1,12 +0,13 × 10 −13
1,12 −0,10 × 10 −13 		Se forfallsmoduser for Ξ⁰ c
Xi sjarmerte først [31] Ξ ′ + c du er c 2575,7 ± 3,1 1/2 1/2 + +1 −1 +1 0 Ukjent Ξ + c + γ (observert)
Xi sjarmerte først [32] Ξ′⁰ c d s c 2578,0 ± 2,9 1/2 1/2} + +1 −1 +1 0 Ukjent Ξ⁰ c + γ (observert)
Xi dobbel sjarmert [f] Ξ ++ cc u c c 3621,40 ± 0,72 ± 0,27 ± 0,14 1/2 1/2 + +2 0 +2 0 Ukjent Λ + c + K⁻ + π + + π +
Xi dobbel sjarmert [f] [33] Ξ + cc d c c 3518,9 ± 0,9 [f] 1/2 1/2 + +1 0 +2 0 <3,3 × 10 −14 [f] Λ + c + K⁻ + π + [f] o

p + + D + + K⁻ [f]

Xi-bunn [34]
(eller Cascade B ) 		Ξ⁰ b du er b Ukjent 1/2 1/2 + 0 −1 0 −1 1,42 + 0,28 × 10 −12

1,42 −0,24 × 10 −12 [g]

Se forfallsmoduser for Ξ⁰ b
Xi-bunn [34]
(eller Cascade B) 		Ξ⁻ b d s b 5792,4 ± 3,0 1/2 1/2 + −1 −1 0 −1 1,42 + 0,28 × 10 −12

1,42 −0,24 × 10 −12 [g]

Se forfallsmoduser for Ξ⁻ b
( Ξ⁻ + J / ψ ble også observert )
Xi nederst først † Ξ′⁰ b du er b Ukjent 0 1/2 + 0 −1 0 −1 Ukjent Ukjent
Xi nederst først † Ξ′⁻ b d s b Ukjent 0 1/2 + 0 −1 0 −1 Ukjent Ukjent
Xi dobbel bunn † Ξ⁰ bb u b b Ukjent 1/2 1/2 + 0 0 0 −2 Ukjent Ukjent
Xi dobbel bunn † Ξ⁻ bb d b b Ukjent 1/2 1/2 + −1 0 0 −2 Ukjent Ukjent
Xi bunnen sjarmert † Ξ + cb u c b Ukjent 1/2 1/2 + +1 0 +1 −1 Ukjent Ukjent
Xi bunnen sjarmert † Ξ⁰ cb d c b Ukjent 1/2 1/2 + 0 0 +1 −1 Ukjent Ukjent
Xi bunn sjarmert først † Ξ ′ + cb u c b Ukjent 0 1/2 + +1 0 +1 −1 Ukjent Ukjent
Xi bunn sjarmert først † Ξ′⁰ cb d c b Ukjent 0 1/2 + +1 0 +1 −1 Ukjent Ukjent
Omega sjarmert [35] Ω⁰ c s s c 2697,5 ± 2,6 0 1/2 + 0 −2 +1 0 6,9 ± 1,2 × 10 −14 Se forfallsmoduser for Ω⁰ c
Omega bunn [36] Ω⁻ b s s b 6165 ± 23 0 1/2 + −1 −2 0 −1 1,13 + 0,55 × 10 −12
1,13 −0,42 × 10 −12 		( Ω⁻ + J / ψ observert)
Omega dobbel sjarmert † Ω + dc s c c Ukjent 0 1/2 + +1 −1 +2 0 Ukjent Ukjent
Omega bunn sjarmert † Ω⁰ cb s c b Ukjent 0 1/2 + 0 −1 +1 −1 Ukjent Ukjent
Omega bunn sjarmert prime † Ω′⁰ cb s c b Ukjent 0 1/2 + 0 −1 +1 −1 Ukjent Ukjent
Omega dobbel bunn † Ω⁻ bb s b b Ukjent 0 1/2 + −1 −1 0 −2 Ukjent Ukjent
Omega dobbel bunn sjarmert † Ω + ccb c c b Ukjent 0 1/2 + +1 0 +2 −1 Ukjent Ukjent
Omega dobbel bunn sjarmert † Ω⁰ cbb c b b Ukjent 0 1/2 + 0 0 +1 −2 Ukjent Ukjent

† Partikkel ennå ikke observert.
[a] Massene til protonet og nøytronet er kjent med bedre presisjon i atomenheter (u) enn i MeV / c² , på grunn av den relativt lite kjente verdien av den elementære ladningen . I atommasseenheten er massen til protonet 1,007 276 466 88 (13) u mens massen til nøytronet er 1,008 664 915 60 (55) u .
[b] Minst 10 35 år. Se protonforfall .
[c] For frie nøytroner ; i de fleste kjerner er nøytroner stabile.
[d] PDG rapporterer resonansbredden (Γ). Her er i stedet konverteringen τ = ħ / Γ gitt.
[e] Navnespesifikke verdier er ennå ikke bestemt, men kan være nær Σ b (5810).
[f] Det er noen kontroverser angående disse dataene. [33]
[g] Dette er faktisk et mål på den gjennomsnittlige levetiden til B-baryonene som forfaller til en stråle som inneholder det samme paret med tegn Ξ ∓ l ∓ . Sannsynligvis er blandingen hovedsakelig Ξ b med noen Λ b .

J P = baryons 3/2 +

J P  = 3/2 + baryoner
Navnet på partikkelen Symbol Quark
innhold 		Hvilemasse ( MeV / c 2 ) DE J P Q ( e ) S. C. B ' gjennomsnittlig levetid _ _ Det forfaller vanligvis til
Delta [37] Δ ++ (1232) u u u 1232 ± 1 3/2 3/2 + +2 0 0 0 5,58 ± 0,09 × 10 −24 [t] p + + π +
Delta [37] Δ + (1232) u u d 1232 ± 1 3/2 3/2 + +1 0 0 0 5,58 ± 0,09 × 10 −24 [t] π + + n 0 eller
π 0 + p
Delta [37] Δ⁰ (1232) u d d 1232 ± 1 3/2 3/2 + 0 0 0 0 5,58 ± 0,09 × 10 −24 [t] π⁰ + n⁰ eller
π⁻ + p +
Delta [37] Δ⁻ (1232) d d d 1232 ± 1 3/2 3/2 + −1 0 0 0 5,58 ± 0,09 × 10 −24 [t] π⁻ + n⁰
Sigma [38] Σ ∗ + (1385) u u s 1382,8 ± 0,4 1 3/2 + +1 −1 0 0 1,84 ± 0,04 × 10 −23 [t] Λ⁰ + π + eller
Σ + + π⁰ eller
Σ⁰ + π +
Sigma [38] Σ ∗ 0 (1385) u d s 1383,7 ± 1,0 1 3/2 + 0 −1 0 0 1,8 ± 0,3 × 10 −23 [t] Λ⁰ + π⁰ eller
Σ + + π⁻ eller
Σ⁰ + π⁰
Sigma [38] Σ ∗ ⁻ (1385) d d s 1387,2 ± 0,5 1 3/2 + −1 −1 0 0 1,67 ± 0,09 × 10 −23 [t] Λ⁰ + π⁻ eller Σ⁰ + π⁻ eller Σ⁻ + π⁰

Sigma sjarmert [39] Σ ∗ ++ c (2520) u u c 2518,4 ± 0,6 1 3/2  + +2 0 +1 0 4,4 ± 0,6 × 10 −23 [t] Λ + c + π +
Sigma sjarmert [39] Σ ∗ + c (2520) u d c 2517,5 ± 2,3 1 3/2  + +1 0 +1 0 > 3,9 × 10 −23 [t] Λ + c + π⁰
Sigma sjarmert [39] Σ ∗ ⁰ c (2520) d d c 2518,0 ± 0,5 1 3/2  + 0 0 +1 0 4,1 ± 0,5 × 10 −23 [t] Λ + c + π⁻
Sigma-bunn [40] Σ ∗ + b u u b 5829,0 ± 3,4 1 3/2  + +1 0 0 −1 Ukjent Λ⁰ b + π +
Sigma bunn † Σ ∗ ⁰ b u d b Ukjent 1 3/2  + 0 0 0 −1 Ukjent Ukjent
Sigma-bunn [40] Σ ∗ ⁻ b d d b 5836,4 ± 2,8 1 3/2  + −1 0 0 −1 Ukjent Λ⁰ b + π⁻
Xi [41] Ξ ∗ 0 (1530) du er s 1531,80 ± 0,32 1/2 3/2 + 0 −2 0 0 7,2 ± 0,4 × 10 −23 [t] Ξ⁰ + π⁰ eller
Ξ⁻ + π +
Xi [41] Ξ ∗ ⁻ (1530) d s s 1535,0 ± 0,6 1/2 3/2 + −1 −2 0 0 6,7 +1,1 × 10 −23
6,7 −1,2 × 10 −23 [t] 		Ξ⁰ + π⁻ eller
Ξ⁻ + π⁰
Xi sjarmert [42] Ξ ∗ + c (2645) du er c 2646,6 ± 1,4 1/2 3/2  + +1 −1 +1 0 2,1 × 10 −22 [t] Ξ + c + π⁰ (observert)
Xi sjarmert [42] Ξ ∗ 0 c (2645) d s c 2646,1 ± 1,2 1/2 3/2  + 0 −1 +1 0 > 1,2 × 10 −22 [t] Ξ + c + π⁻ (observert)
Xi dobbel sjarmert † Ξ ∗ ++ cc u c c Ukjent 1/2 3/2  + +2 0 +2 0 Ukjent Ukjent
Xi dobbel sjarmert † Ξ ∗ + cc d c c Ukjent 1/2 3/2  + +1 0 +2 0 Ukjent Ukjent
Xi bunn [43] Ξ ∗ 0 b du er b 5945,0 ± 2,8 1/2 3/2  + 0 −1 0 −1 Ukjent Ξ⁻ b + π + eller
Ξ + b + π-
Xi bunn † Ξ ∗ ⁻ b d s b Ukjent 1/2 3/2  + −1 −1 0 −1 Ukjent Ukjent
Xi dobbel bunn † Ξ ∗ 0 bb u b b Ukjent 1/2 3/2  + 0 0 0 −2 Ukjent Ukjent
Xi dobbel bunn † Ξ ∗ ⁻ bb d b b Ukjent 1/2 3/2  + −1 0 0 −2 Ukjent Ukjent
Xi bunnen sjarmert † Ξ ∗ + cb u c b Ukjent 1/2 3/2  + +1 0 +1 −1 Ukjent Ukjent
Xi bunnen sjarmert † Ξ ∗ 0 cb d c b Ukjent 1/2 3/2  + 0 0 +1 −1 Ukjent Ukjent
Omega [44] Ω⁻ s s s 1672,45 ± 0,29 0 3/2 + −1 −3 0 0 8,21 ± 0,11 × 10 −11 [t] Λ⁰ + K⁻ eller Ξ⁰ + π⁻ eller Ξ⁻ + π⁰

Omega sjarmert [45] Ω ∗ 0 c (2770) s s c 2768,3 ± 1,5 0 3/2  + 0 −2 +1 0 Ukjent Ω⁰ c + γ
Omega bunn † Ω ∗ ⁻ b s s b Ukjent 0 3/2  + −1 −2 0 −1 Ukjent Ukjent
Omega dobbel sjarmert † Ω ∗ + cc s c c Ukjent 0 3/2  + +1 −1 +2 0 Ukjent Ukjent
Omega bunn sjarmert † Ω ∗ 0 cb s c b Ukjent 0 3/2  + 0 −1 +1 −1 Ukjent Ukjent
Omega dobbel bunn † Ω ∗ ⁻ bb s b b Ukjent 0 3  + −1 −1 0 −2 Ukjent Ukjent
Triple Charmed Omega † Ω ++ ccc c c c Ukjent 0 3/2  + +2 0 +3 0 Ukjent Ukjent
Dobbel sjarmert omega barion † Ω ∗ + ccb c c b Ukjent 0 3/2  + +1 0 +2 −1 Ukjent Ukjent
Dobbelbunn sjarmert omega baryon † Ω ∗ 0 cbb c b b Ukjent 0 3/2  + 0 0 +1 −2 Ukjent Ukjent
Trippelbunn omega † Ω⁻ bbb b b b Ukjent 0 3/2  + −1 0 0 −3 Ukjent Ukjent

† Partikkel ennå ikke observert.
[h] PDG rapporterer resonansbredden (Γ). Her er i stedet konverteringen τ = ħ / Γ gitt.

Merknader

  1. ^ M. Gell-Mann, En skjematisk modell av baryoner og mesoner , i Physics Letters , vol. 8, nei. 3, 1964, s. 214–215, Bibcode : 1964PhL ..... 8..214G , DOI : 10.1016 / S0031-9163 (64) 92001-3 .
  2. ^ Tadao Nakano og Kazuhiko Nishijima , Charge Independence for V -particles , in Progress of Theoretical Physics , vol. 10, nei. 5, november 1953, s. 581–582, Bibcode : 1953PThPh..10..581N , DOI : 10.1143 / PTP.10.581 .
    «Baryonen» er samlenavnet for medlemmene av nukleonfamilien. Dette navnet skyldes Pais . Se ref. (6). "
  3. ^ J. Michael Shull, The Baryon Census in a Multiphase Intergalactic Medium: 30% of the Baryons May Still Be Missing , vol. 759, n. 1, The Astrophysical Journal, 2012, DOI : 10.1088 / 0004-637X / 759/1/23 .
  4. ^ J.-P. Macquart, En folketelling av baryoner i universet fra lokaliserte raske radioutbrudd , vol. 581, Nature, 2020, s. 391–395, DOI : 10.1038 / s41586-020-2300-2 .
  5. ^ a b H. Muir (2003)
  6. ^ a b K. Carter (2003)
  7. ^ < http://www.wired.it/scienza/lab/2014/11/20/particelle-lhc-barioni/
  8. ^ https://arxiv.org/pdf/1411.4849v1.pdf
  9. ^ W.-M. Yao et al. (2006): Partikkellister - Θ +
  10. ^ C. Amsler et al. (2008): Pentaquarks
  11. ^ LHCb, Observasjon av partikler sammensatt av fem kvarker, pentaquark-karmoniumtilstander, sett i Λ0b→ J / ψpK - henfaller. , på lhcb-public.web.cern.ch , CERN , 14. juli 2015. Hentet 14. juli 2015 .
  12. ^ R. Aaij et al. ( LHCb-samarbeid ), Observasjon av J/ψp-resonanser i samsvar med pentaquark-tilstander i Λ 0b → J / ψK- p decays , i Physical Review Letters , vol. 115, n. 7, 2015, s. 072001, Bibcode : 2015PhRvL.115g2001A , DOI : 10.1103 / PhysRevLett.115.072001 , PMID  26317714 , arXiv : 1507.03414 .
  13. ^ Griffiths, David J., Introduction to Elementary Particles , 2nd revided, WILEY-VCH, 2008, s. 181–188 , ISBN  978-3-527-40601-2 .
  14. ^ C. Amsler et al . (2008): Partikkelsammendragstabeller - Baryoner
  15. ^ JG Körner et al. (1994)
  16. ^ J. Beringer et al. (2012) og 2013 delvis oppdatering for 2014-utgaven: Partikkelsammendragstabeller - Baryons Arkivert 12. mars 2014 på Internet Archive .
  17. ^ C. Amsler et al . (2008): Partikkellister - p +
  18. ^ C. Amsler et al . (2008): Partikkellister - nr
  19. ^ C. Amsler et al . (2008): Partikkellister - Λ
  20. ^ C. Amsler et al . (2008): Partikkellister - Λ + c
  21. ^ C. Amsler et al . (2008): Partikkellister - Λ⁰ b
  22. ^ C. Amsler et al . (2008): Partikkellister - Σ +
  23. ^ C. Amsler et al . (2008): Partikkellister - Σ⁰
  24. ^ C. Amsler et al . (2008): Partikkeloppføringer - Σ⁻}
  25. ^ a b c C. Amsler et al . (2008): Partikkellister - Σ ++ c (2455)
  26. ^ a b C. Amsler et al . (2008): Partikkellister - Σ + b (? E )
  27. ^ C. Amsler et al . (2008): Partikkellister - Ξ⁰
  28. ^ C. Amsler et al . (2008): Partikkellister - Ξ⁻
  29. ^ C. Amsler et al . (2008): Partikkellister - Ξ + c
  30. ^ C. Amsler et al . (2008): Partikkellister - Ξ⁰ c
  31. ^ C. Amsler et al . (2008): Partikkellister - Ξ ′ + c
  32. ^ C. Amsler et al . (2008): Partikkellister - Ξ′⁰ c
  33. ^ a b C. Amsler et al . (2008): Partikkellister - Ξ + cc
  34. ^ a b C. Amsler et al . (2008): Partikkellister - Ξ⁰ b
  35. ^ C. Amsler et al . (2008): Partikkellister - Ω⁰ c
  36. ^ C. Amsler et al . (2008): Partikkellister - Ω⁻ b
  37. ^ a b c d C. Amsler et al . (2008): Partikkellister - Δ (1232) (1232)
  38. ^ a b c C. Amsler et al . (2008): Partikkellister - Σ (1385)
  39. ^ a b c C. Amsler et al . (2008): Partikkellister - Σ ∗ c (2520)
  40. ^ a b C. Amsler et al . (2008): Partikkellister - Σ ∗ b
  41. ^ a b C. Amsler et al . (2008): Partikkellister - Ξ (1530)
  42. ^ a b C. Amsler et al . (2008): Partikkellister - Ξ ∗ + c (2645)
  43. ^ CMS-samarbeidet. (2012): Observasjon av en spent Ξ b baryon)
  44. ^ C. Amsler et al . (2008): Partikkellister - Ω⁻
  45. ^ C. Amsler et al . (2008): Partikkellister - Ω 0 c (2770)

Bibliografi

Relaterte elementer

Andre prosjekter

Eksterne lenker